1.複盛空壓機固有頻(pín)率的(de)計算(suàn)

對(duì)簡化(huà)了(le)的(de)、支承在剛性支承上的(de)單盤形複盛空壓機模型，其臨界轉速可(kě)近似地用(yòng)下(xià)式 表示：

于是，在這(zhè)個(gè)非常簡化(huà)的(de)模型中，複盛空壓機固有頻(pín)率或臨界轉速将與軸的(de)直徑平方值成正比， (即複盛空壓機臨界轉速将按軸徑增加數的(de)平方增加)，與重量的(de)平方根和(hé)長(cháng)度的(de)2/3次方成反比。 這(zhè)個(gè)近似式可(kě)用(yòng)具有下(xià)列特性的(de)試驗複盛空壓機進行計算(suàn)的(de)例子來(lái)說明(míng)。

複盛空壓機軸承中心到複盛空壓機軸承中心之間的(de)距離 安裝在中心的(de)單質量塊的(de)重量。

2.複盛空壓機幅頻(pín)響應和(hé)相頻(pín)響應

上述例子中的(de)複盛空壓機升速和(hé)再從最大(dà)工作速度降速所得(de)到的(de)幅值和(hé)相位對(duì)轉 速的(de)響應曲線圖。振幅的(de)峰值和(hé)90"的(de)相移顯示臨界轉速值出現在3700 r/min附近。

因動态系統的(de)另一個(gè)性能是阻尼，它影(yǐng)響著(zhe)一個(gè)物(wù)體或構件在其固有頻(pín)率處的(de)響應。 流體會對(duì)運動産生阻力，這(zhè)樣形成的(de)阻尼對(duì)固有頻(pín)率所在位置隻有很小的(de)影(yǐng)響。

然而，對(duì)共報處的(de)幅頻(pín)響應和(hé)相頻(pín)響應卻有較大(dà)的(de)影(yǐng)響。

回顧一下(xià)，當敲擊的(de)音(yīn)叉進入共振時(shí)，它的(de)響應曲線就聳起來(lái); 然後，當微勵頻(pín)率 進到高(gāo)于固有頻(pín)率時(shí)，晌應曲線又降了(le)下(xià)來(lái)。

如果觀測者能測量激勵與響應之間的(de)相位 角，那麽，當激勵頻(pín)率增加到通(tōng)過共振頻(pín)率，相位角中将有180"變化(huà)，幅頻(pín)響應和(hé) 相頻(pín)響應如圖2-9所示。

當系統加入阻尼時(shí)，如倒置音(yīn)叉并将其浸入非常粘稠的(de)液體裏,響應的(de)峰值就減小。 相位變化(huà)就展寬。

使共振處振幅不增大(dà)的(de)阻尼是系統的(de)臨界阻尼。臨界阻尼對(duì) 相位變化(huà)的(de)效應亦是顯而易見的(de),當增加阻尼時(shí)，在較大(dà)的(de)顔率範圍内,相移以緩慢(màn)的(de) 速率變化(huà)。

按圖2-9,不言而喻，阻尼是能限制共振處振幅的(de)唯一因素。沒有阻尼.共撲處的(de) 振幅會增到無窮大(dà)。因此，我們應限制在低于系統固有頻(pín)率處運行。當然，認爲訂阻尼 便可(kě)越過臨界轉速，也(yě)是不切實際的(de)。

曾有過這(zhè)種情況: 處在臨界轉速的(de)複盛空壓機系統，由 于阻尼損失或突然減少，造成了(le)毀壞性的(de)事故。